trans-intermechanical for luminescences and decays and gracelons.

Effects 9,730.

gracelons.

Graceli particles thermo-electron-radiation-luminescent.

Particulates with capacities of energy production and immense emissions of radiation of temperature, electricity, magnetism, radiation, and luminescence.

And with varying sizes.

And produced by strong interaction between pons () and nucleons (p, n) (mean life ~ 10-23 s), and decay by weak interaction.


What characterizes this particle: the gracelons are the energies at great intensities. And mostly lacking in radioactivity. And with a new quantum number, the Gracelon quantum number of energies [g = T, r, at + f].


With effects on the interactions, where some decays can be fast or slow.

With reaction of type: + [T, r, in + f].

[T, r, in + f]. = Temperature, radioactivity, electromagnetism + phenomena.

[phenomena of the type: entropies, tunnels, conductivity and superconductivity, enthalpies, ion and charge interactions, decays, electrostatic potential, transformations, quantum jumps and dynamic fluxes, momentum, particulate and wave emissions, and others].


With variations on magnetic momentum and magnetic curves.


Where interactions occur not only between ions and charges, but also between temperature and radioactivity.


Where the charge is a transcendent charge in which at times it appears with positive characteristics, and at other times it appears negative, or even both at the same time.



Trans-intermechanic for luminescences and decays.

Graceli quantum radiodynamics, and luminescent quantum dynamics.
During the luminescence a trans-intermechanic characteristic for this is formed, with momentum and curves, and other phenomena such as: phenomena such as entropies, tunnels, conductivity and superconductivity, enthalpies, ion and charge interactions, decays, electrostatic potential, transformations , quantum jumps and dynamic fluxes, momentum, and others].



The same occurs in the decays by radiativity and in energy interactions, for each type and intensity of decay, and thermal radiation.


Where interactions occur not only between ions and charges, but also between temperature and radioactivity.

Where each type of radioactivity occurs varied types of trans-intermechanism and at different times. And with effects and phenomena also different and varied.

trans-intermecânica para luminescências e decaimentos e gracelons.

Efeitos 9.730.

gracelons.

partículas Graceli termo-elétron-radiação-luminescente.

Partículas com capacidades de produções de energias e imensa emissões de radiações de temperatura, eletricidade, magnetismo, radiação, e luminescência.

E com tamanhos variados.

E produzidas por interação forte, entre píons ( ) e núcleons (p, n) (vida média ~ 10^-23 s), e decaiam por interação fraca.

O que caracteriza esta partícula: os gracelons são as energias em grandes intensidades. E principalmente caregadas de radioatividade. E com um novo número quântico, o número quântico Gracelon de energias [g=T, r,em + f ].

Com efeitos sobre as interações, onde alguns decaimentos podem ser rápidos ou lentos.

Com reação do tipo:  + [T, r,em + f].

[T, r,em + f].= temperatura, radioatividade, eletromagnetismo + fenômenos .

[fenômenos do tipo: entropias, tunelamentos, condutividade e supercondutividade, entalpias, interações de íons e cargas, decaimentos, potencial eletrostático, transformações, saltos quântico e fluxos dinâmicos, momentuns, emissões de particulas e ondas, e outros].

Com variações sobre momentum magnético e curvas magnética.

Onde as interações não ocorrem apenas entre íons e cargas, mas também entre temperatura e radioatividade.

Onde a carga é uma carga transcendente em que em momentos aparece com características positiva, e em outros momentos aparece negativa, ou mesmo as duas ao mesmo tempo.

Trans-intermecânica para luminescências e decaimentos.

Radiodinâmica quântica Graceli, e luminescente dinâmica quântica.

Durante as luminescência se forma uma trans-intermecânica característica para isto, com momentum e curvas, e outros fenômenos como: [fenômenos do tipo: entropias, tunelamentos, condutividade e supercondutividade, entalpias, interações de íons e cargas, decaimentos, potencial eletrostático, transformações, saltos quântico e fluxos dinâmicos, momentuns, e outros].

O mesmo ocorre nos decaimentos por radiatividade e em interações de energias, para cada tipo e intensidade de decaimentos, e radiações térmica.

Onde as interações não ocorrem apenas entre íons e cargas, mas também entre temperatura e radioatividade.

Onde cada tipo de radioatividade ocorre tipos variados de trans-intermecânica e em momentos diferentes. E com efeitos e fenômenos também diferentes e variados.

effect 9,721 to 9,725.
trans-intermecânica for:

potential transcendent state of the energies [thermal, electric, radioactive, magnetic, luminescent, dynamic, and other] according to the types of chemical elements and isotopes, and their capacity of energetic state change.


It varies from energy to energy, and from structure to structure, with effects on other phenomena, such as entropies, enthalpies, physical state changes, tunnels, ion and charge interactions, transformations, particulate and wave emissions, electrostatic potential, decay, conductivity and currents, quantum jumps and random streams, entanglements, and others.


With variations according to agents, states and categories, and dimensions of Graceli.


[eeeeeffdp [f] [mcCdt] [+ mf] [itd] [cG].


Every system of symmetry must be taken into account not only the structures, but also the energies, and agents, states and categories, and dimensions of Graceli. that is, symmetry [cpt] does not exist, so the universe to function must be asymmetric.
And even in a potential state of transcendence it determines and marks this asymmetrical universe, according to each type of state [physical, quantum, potential and transcendent states of Graceli, and energies].



 a long tin cylinder (Sn) when cooled in the presence of an external magnetic field () and below its critical temperature Tc (temperature at which superconductivity occurs), it was observed that the external field induction lines were expelled from the inside the tin cylinder.


That is, both have an asymmetry, as there is a system involving more than one energy in the production of new phenomena, where there is an undetermined relative trans-intermechanical according to quantity, types and potentials of energies, as well as variations in phenomena such as momentum and magnetic curve, interactions of ions and charges, and others [as seen above].


Where there are also effects on the structures, temperature, magnetism, and emissions of particles and waves of the cylinder.

efeito 9.721 a 9.725.

trans-intermecânica para:

estado potencial transcendente Graceli das energias [térmica, elétrica, radioativa, magnética, luminescente, dinâmica, e outras] conforme os tipos de elementos químico e isótopos, e sua capacidade de mudança de estado energético.

Pois, varia de energia para energia, e de estrutura para estrutura, com efeitos sobre outros fenômenos, como: entropias, entalpias, mudanças de estados físicos, tunelamentos, interações de íons e cargas, transformações, emissões de partículas e ondas, potencial eletrostático, decaimentos, condutividade e correntes, saltos quântico e fluxos aleatórios, emaranhamentos, e outros.

Com variações conforme agentes, estados e categorias, e dimensões  de Graceli.

[eeeeeffdp[f][mcCdt][+mf][itd][cG].

Todo sistema de simetria deve ser levado em consideração não apenas as estruturas, mas também as energias, e agentes, estados e categorias, e dimensões  de Graceli. ou seja, a simetria [cpt] não existe, logo, o universo para funcionar deve ser assimétrico.

E mesmo num estado potencial de transcendência determina e marca este universo assimétrico, conforme cada tipo de estado [estados físicos, quântico, potenciais e transcendentes de Graceli, e de energias].

 um cilindro longo de estanho (Sn) ao ser resfriado na presença de um campo magnético externo ( ) e abaixo de sua temperatura crítica T_c (temperatura em que ocorre a supercondutividade), observou-se que as linhas de indução do campo externo eram expulsas do interior do cilindro de estanho.

Ou seja, tanto tem uma assimetria, como tem um sistema envolvendo mais de uma energia na produção de novos fenômenos, onde se tem uma trans-intermecânica relativa transcendente indeterminada conforme quantidade, tipos e potenciais de energias, como também variações em fenômenos, como momentum e curva magnética, interações de íons e cargas, e outros [como visto acima].

Onde se tem também efeitos sobre as estruturas, a temperatura, o magnetismo, e as emissões de partículas e ondas do cilindro.

trans-intertermomechanical categorical indeterministic of Graceli.

effects 9,706 to 9,710.

Graceli's Theory of Specific Heat.

the dilation of a body is not a uniform function of temperature.

It will depend mainly on the nature of transformation and potential thermal interactions of materials, relative to Graceli agents and categories.


[eeeeeffdp [f] [mcCdt] [+ mf] [itd] [cG].


Each type, state, level, quantity, quality, specific potentiality contains specific heat indexes and for dilatations.

That is, they are infinite and meager agents determining the dilations in relation to all kinds of material, quantum states, physical states, Graceli states, families, whether metals or not metals, crystals and graphene, and others.

Where each type of material has its indexes as well as its [Graceli's] categories.

Where also the entropy, enthalpies, tunnels under thermal degrees and pressures [and other energies], and the conservations of energies pass through this category indeterminism of Graceli.

With variations to other correlated phenomena, such as interactions of ions and charges, electrostatic potentials, entanglements, conductivities, particulate and wave emissions, and others.


With the emissions of how many hours of energy will depend on the categories involving structures, energies, phenomena and dimensions of Graceli, and physical means.

That is, Planck's h is transformed into the [Graceli's] g of categorial uncertainty, or rather relative to Graceli's categories.

Where the g [of Graceli] becomes not a constant, but a function of Graceli's categorical uncertainties.

With this there is no specific heat at constant volumes, since there are no constant volumes, and no specific heat. But determinant, or rather, indeterminant.


With this we have categorical relative effects and a categorical trans-intermechanism.

trans-intertermomecânica  categorial indeterminística de Graceli.

efeitos 9.706 a 9.710.

A Teoria do Calor Específico de Graceli.

a dilatação de um corpo não é uma função uniforme da temperatura.

Vai depender principalmente da natureza de transformação e potenciais de interações térmicos dos materiais, em relação à agentes e categorias de Graceli.

[eeeeeffdp[f][mcCdt][+mf][itd][cG].

Cada tipo, estado, nível, quantidade, qualidade, potencialidade específica contém índices de calor específicos e para dilatações.

Ou seja, são infinitos e ínfimos agentes determinando as dilatações em relação à todo tipo de material, estados quântico, físicos, estados de Graceli, famílias, se metais ou não metais, cristais e grafeno, e outros.

Onde cada tipo de material tem seus índices conforme também suas categorias [de Graceli].

Onde também a entropia, entalpias, tunelamentos sob graus térmicos e de pressões [e outras energias], e as conservações de energias passam por este indeterminismo categorial de Graceli.

Com variações para outros fenômenos correlacionados, como interações de íons e cargas, potenciais eletrostáticos, emaranhamentos, condutividades, emissões de partículas e ondas, e outros.

Com as emissões de quantas h de energia vai depender das categorias envolvendo estruturas, energias, fenômenos e dimensões de Graceli, e meios físicos.

Ou seja, o h de Planck se transforma no g [ de Graceli] de incerteza categorial, ou melhor relativo às categorias de Graceli.

Onde o g [de Graceli] passa a ser não uma constante, mas uma função de incertezas categoriais de Graceli.

Com isto não existe calor específico à volumes constantes, pois, não existem volumes constantes, e nem um calor determinado. Mas sim determinante, ou melhor, indeterminante.

Com isto se tem efeitos relativos categoriais e uma trans-intertermomecânica categorial.

efeitos 9.701 a 9.705.

e trans-intermecânica Graceli de efeito laser.


conforme o tipo de laser sobre corpo negro se tem resultados diferentes para emissões de partículas e ondas, interações de íons e cargas, tunelamentos e outros.

conforme os tipos de luz se tem resultados diferentes e efeitos também diferenciados, como também na temperatura da luz e corpo negro, tipo de material do corpo negro, eletromagnetismo da luz e do material do corpo negro.


vejamos algumas variações de laser.

em 16 de maio de 1960, o físico norte-americano Theodore Harold Maiman (1927-2007) construiu o primeiro laser (light amplification by stimulated emission ofradiation) usando um cristal róseo de rubi [AO₃ com 0,05% (em peso) de óxido de cromo (Cr₂O₃)], porém envolvendo três níveis de energia do mesmo íon de cromo (Cr⁺⁺⁺) usado na construção domaser (microwave amplification by stimulated emission of radiation), em 1953, pelos físicos norte-americanos Charles Hard Townes (n.1915; PNF, 1964), James P. Gordon e Herbert J. Zeiger.

                   Logo depois da construção do primeiro laser óptico, em 1960, como vimos acima, os físicos norte-americanos Ali Javan (n.1926) (de origem iraniana), William Ralph Bennett Junior (1930-2008) e Donald Richard Herriot (1928-2007) construíram, em 1961 (Physical Review Letters 6, p. 106), o primeiro laser infravermelho ou laser hélio-néon (He-Ne) com λ =1,153 μm (1 μm =10^{-6 m). Um segundolaser infravermelho ou laser de dióxido de carbono (CO}₂) foi construído, em 1964, nos Laboratórios Bell, em New Jersey (USA), pelo engenheiro elétrico norte-americano Chandra Kumar Naranbhai Patel (n.1938) (de origem indiana) (Physical Review A136, p. 1187) e Patel, W. L. Faust e R. A. McFarlane (Bulletin ofthe American Physical Society 9, p. 500), ao estudarem as transições entre os níveis vibracionais e rotacionais da molécula de CO₂ correspondente a λ =10,6 μm. Ainda em 1964 foram construídos lasersna região do infravermelho longínquo (λ = 30-1000 μm). Assim, Patel, Faust, McFarlane e C. G. B. Garrett (Applied Physics Letters 4, p. 18) construíram lasers de néon (Ne), com λ = 57,3 μm; 68 μm; 85 μm e 133 μm. Por sua vez, W. B. Bridges (Applied Physics Letters 4, p. 128) usou íons de argônio (Ar) e construiu o laser de  argônio (Ar), com λ = 488 μm; e H. A. Gebbie, N. W. B. Stone e F. D. Findlay (Nature202, p. 685) construíram o laser de ácido cianídrico (HCN), com λ = 331 μm. Em 1965 (Physical ReviewLetters 14, p. 352), J. V. V. Kasper e G. C. Pimentel usaram moléculas do gás de ácido clorídrico (HC) e construíram o que ficou conhecido como o primeiro laser químico ou laser de ácido clorídrico (HC), com λ = 3,7 μm. Em 1970 (Soviet Physics – JETP Letters 12, p. 329), os físicos russos Nikolai Gennadievich Basov (1922-2001; PNF, 1964), V. A. Daniychev, Yu. M. Popov e D. D. Khodkevich usaram moléculas de xenônio (Xe₂) para construírem o laser de xenônio (Xe₂), com comprimento de onda  λ = 176 μm 

                   O desenvolvimento do laser infravermelho e do laser infravermelho longínquo despertou muitos interesses industriais, principalmente o da indústria armamentista, já que o mundo vivia a Guerra Fria (1949-1989) que foi, basicamente, uma competição de armamentos tecnológicos entre os Estados Unidos e a então União Soviética. É oportuno lembrar que a União Soviética lançou o primeiro satélite artificial, o Sputnik, em 04 de outubro de 1957, e os Estados Unidos colocaram os primeiros dois homens na Lua, em 20 de julho de 1969 (vide verbetes nesta série). Portanto, na área do desenvolvimento de lasers, a luta continuava entre essas duas superpotências no sentido de obter lasers mais potentes. Assim, em 1976 (Soviet Journal of Quantum Electronics 6, p. 82), os físicos russos A. Zherikhin, K. Koshelev e Vladilen S. Letokhov descreveram um mecanismo de como construir um laser de raios-X. Contudo, a construção desse tipo de laser só aconteceu na primeira metade da década de 1980. Com efeito, em 1981 (Aviation Week and Space Technology, p. 25), o jornalista norte-americano Clarence A. Robinson Junior escreveu um artigo no qual analisou o projeto do LawrenceLivermore National Laboratory (LLNL), na Califórnia, para a construção do laser de raios-X. Apesar dessa iniciativa norte-americana para a construção desse tipo de laser mais potente, o primeiro destes foi construído, ainda em 1981 (Optics Communications 37, p. 442), por D. Jacoby, G. J. Pert, S. A. Ramsden, L. D. Shorrock e G. T. Tallents, da Universidade de Hull, na Inglaterra, ao vaporizarem finas fibras de carbono (C) com intensos pulsos de laser infravermelho e, desse modo, foi obtido o primeiro laser de raios-X, com λ = 18,2 nm (1 nm = 10^{-9 m) em um plasma de C altamente ionizado. Logo depois, em 1983 (Soviet Journal of Quantum Electronics 13, p. 1511), os físicos russos A. V. Vinogradov e V. Shlyaptsev apresentaram uma descrição refinada do mecanismo (emissão espontânea amplificada da transição dos seguintes níveis de energia: 2p5}3p → 2p⁵3s) de um laser de raios-X,